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詳細解讀一下黑體輻射源與黑體的區(qū)別

2018-11-23

   黑體和黑體輻射源

  基爾霍夫定義的黑體是一個理想化的物理模型,它的比輻射率為1,且與波長無關,而且是理想的漫發(fā)射體。這樣,黑體可以用來作為與其它輻射源比較的基準。我們雖然無法制作出這樣一個嚴格意義上的黑體,但我們可以制作一個盡可能接近黑體的輻射源,比如它的比輻射率非常接近1,而且在一定的光譜范圍內與波長無關,在一定的空間輻射范圍內遵循朗伯余弦定律。這樣的輻射源本質上應是灰體,或者應確切地稱之為黑體型輻射源。多年來,紅外領域的工作者都把這類黑體型輻射源稱為黑體,約定俗成,黑體型輻射源這一更為確切的名稱反而不常使用了。

  1860年,基爾霍夫提出了制作黑體必須滿足的條件。他指出,在一個等溫密封腔內的輻射就是黑體輻射。所以,如果在密封腔壁上開一小孔,小孔發(fā)出的輻射應該是逼真地模擬了黑體輻射。他進一步指出,無論密封腔的幾何形狀或制作材料如何,都不影響這個結果。重要的是,密封腔要是真正等溫的,同時,小孔的面積比密封腔內表面的面積要小得多。

  黑體要求對任何波長的輻射100%吸收,材料本身無法做到這一點,但是,入射到密封腔小孔的的輻射卻能被密封腔壁*吸收。如在等溫容器A上開一個小孔B,所有由小孔B入射的光線經過多次反射才能由B射出。當腔壁的反射率較小,反射次數(shù)較多時,只有極小部分的光才能從B射出。例如把A的內表面涂黑,設吸收率為0.9,反射率為0.1,經三次反射后,它就吸收了入射光的0.999,已經非常接近黑體了。因此,只要滿足腔壁近似等溫,開孔比腔體小得多,就有可能制作一個黑體源。

  人造黑體輻射源的原理

  黑體腔的有效比輻射率

  根據(jù)黑體空腔理論,增加空腔輻射面積,改善空腔內部溫度均勻性,提高腔壁材料發(fā)射率是提高空腔有效發(fā)射率的重要因素。黑體的有效比輻射率可通過計量標定和理論計算得到。

  Gouffe對黑體設計問題作了分析,雖然他的某些方法的合理性尚有爭議,大多數(shù)敘述作為校準標準的高精度黑體結構的文章,都利用了Gouffe的方法來計算有效比輻射率。

  一個黑體型輻射源的有效比輻射率與腔體形狀、開孔大小、腔壁的比輻射率及等溫精度都有關。設計黑體除要求其有效比輻射率盡量接近于1外,開孔大小、等溫精度均極其重要。等溫精度影響到輻射的定量精度。開孔太小,無法獲得一定的輻射能量,開孔過大有效比輻射率較低,也不易做到等溫。

  黑體源的腔體結構通常有球型、園柱型或圓錐型等形式,選擇時需要綜合考慮各種因素。可對腔體形狀作初步分析。

  設球型、園柱型和圓錐型腔體具有相等的L/r(腔長與開口半徑比),用Gouffe公式可計算并比較它們的有效比輻射率??梢园l(fā)現(xiàn):球形黑體有效比輻射率高,園柱次之,圓錐低。這是因為球形腔體內反射次數(shù)多的緣故。

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